Плетение кос в: Плетение кос для начинающих

Плетение кос для начинающих

Фото: Instagram / lindseyraerogers

Волосы, заплетенные в косички, никогда не теряют своей популярности, меняется только модный взгляд на прически с косами.

В наше время овладеть техникой плетения кос не выходя из дома не представляет никакого труда — достаточно посмотреть видеоуроки плетения кос для начинающих и повторить их на себе, подруге или дочери. Мы подобрали для вас самые лучшие и понятные. В них вам подробно расскажут и поэтапно покажут все хитрости создания 13 видов плетения плюс их вариации.

1 Классическая коса из 3 прядей для начинающих

2 Коса из 4 прядей

3 Коса из 5 прядей

Прическа с косой из 5 прядей

4 Коса колосок или Французская коса

5 Две французские косички

Упрощенный способ с помощью одноразовых резинок

Самой себе

6 Французская коса наоборот

7 Коса Рыбий хвост

8 Коса Обратный Рыбий хвост

9 Коса Жгут/Коса Спираль/Коса Твист

10 Коса Жгут с подбором прядей

11 Коса Твист

12 Коса Водопад/Каскадная коса

Коса Водопад Вечерняя укладка с локонами

13 Коса на косе или Двойная коса

Плетение кос — профессиональное плетение кос в салоне красоты «Бйонс» в Отрадном

Прейскурант на услуги

В наше время плетение кос – это актуальный модный тренд. Ушли в прошлое времена, когда косы считались чем-то скучным, уделом школьниц или «синих чулок» – теперь косы снова в моде, причем количество разнообразных вариантов, которые возможны при плетении кос, превышает все мыслимые пределы. Повседневные и праздничные, легкомысленные и строгие, гладкие и растрепанные – все виды кос на любой вкус включает профессиональное плетение кос. Разумеется, для плетения таких кос нужны специальные знания, поэтому приглашаем вас на плетение кос в салоне красоты «Бйонс».

Классическое плетение кос – это всем нам знакомая с детства традиционная коса, которая, тем не менее, является базой и основой для множества других видов кос. Большинство женщин умеют заплетать классические косы, однако мастер в салоне сделает это аккуратно, быстро. А с включением элементов другого плетения классическая коса превратится в необыкновенную прическу. Чтобы коса была гладкой, красивой и аккуратной, можно использовать фиксирующие средства, нанося их на пряди, либо просто смочить волосы. В начале плетения волосы собирают в хвост, аккуратно расчесывая макушечную часть, чтобы она была гладкой. Волосы делят на три равные пряди и начинают обычное плетение, последовательно накладывая одну прядь на другую. В конце плетения косу нужно закрепить – лентой, резинкой, шпильками – способ закрепления зависит от того, какая будет в итоге прическа. Не стоит слишком сильно стягивать волосы – это может вызвать головную боль. Для того, чтобы классическая коса смотрелась модно, можно слегка растрепать ее.

Сложные косы сейчас на пике популярности – вариантов плетения сложных кос и причесок из них великое множество. Косы плетутся из четырех, пяти, шести. Семи и даже восьми прядей – все зависит от мастерства парикмахера и желаний клиентки. Очень модны сейчас косы «колосок», «рыбий хвост», коса сбоку, «корзиночки» и многие другие виды кос. В зависимости от цели прически она может быть либо стильно-небрежной, либо гладкой и аккуратной. Косы, заплетенные сложным плетением, выглядят очень стильно и эффектно, и такую прическу можно подобрать под любой случай жизни. Сложные косы смотрятся очень женственно, добавляя в облик своей обладательницы романтики и шарма.

Как заплетать косы?

Коса – самая доступная прическа для всех случаев жизни. Из-за большого разнообразия плетения она очень популярна. Красивые косички отлично подойдут для работы и праздничных случаев. Чтобы все сделать аккуратно, используются укладочные средства: пены, гели. Многие из причесок можно плести самой. Достаточно ознакомиться с инструкцией, после чего можно легко повторить все этапы.

Косы подходят на разные волосы, и это не зависит от их длины и густоты. Существует много вариантов плетения, но их принцип похож. Чтобы заплести косу себе самой, необходимо ознакомиться с основными вариантами.

Классические косы, как плести?

Прежде чем научиться плести красивые косы, в том числе себе самой, необходимо попробовать заплести классическую прическу. Выполняется это быстро и просто, но зато можно получить отличный внешний вид на целый день. Работа включает следующие этапы:

1. Волосы нужно разделить на 3 равные пряди.
2. Затем нужно плести косу: левая прядь перекладывается на среднюю. Локоны в это время нужно подтягивать, чтобы получилась плотная коса.
3. После этого правую прядь тоже нужно переложить на среднюю. Косу так нужно плести до окончания волос. Конец следует закрепить лентой. Для этого используются заколки, банты и резинки.

Таким же способом можно сделать 2 косички, но нужно выполнить аккуратный пробор. Такая прическа отлично получается и самой себе.

Классический колосок самой себе

Косичка «Дракончик»

Заплести красивую косу «Дракончик» можно самой себе. Во время ее создания применяется несколько вариантов, включая горизонтальные способы, а также варианты наискосок и вертикальные. Плести такую красивую косичку просто, если выполнять последовательность. Ориентироваться нужно на линию от левого уха к правому. Параллельно с ней будет создаваться коса.

Необходимо хорошо расчесать волосы. Затем следует отделить небольшую прядь у лба. После этого отделяется основная прядь и две рабочие.

Выполняется плетение косички обычным способом, но во время плетения нужно отделять вспомогательные пряди и подкладывать их под рабочую. В процессе работы пряди следует затягивать так, чтобы получилась тугая коса. В конце нужно закрепить прическу резинкой.

Коса «Дракончик»

«Французская коса»

Главным отличием французской косички является наружное плетение. Сначала нужно расчесать волосы и отделить треугольную прядь. Резинкой следует закрепить эту прядь.

С обеих сторон головы нужно отделить пряди и заплести их с основной косой. Завершением является затылочная часть, когда нужно создается обычную косу.

Французские косы/French braids

Как Заплести Французскую Косу Себе Самой| Видео Урок| How To: Basic French Braid

Как заплести вывернутую французскую косу самой себе

Африканская коса

Самой себе можно заплести африканский вид косичек. Но перед работой нужно смочить волосы, ведь только тогда получится нужная прическа. Локоны следует разделить на пряди, закрепляя резинками. Сначала из одной пряди следует плести ее, как создается коса.

Таким способом нужно заплетать другие пряди. Хоть работа кажется простой, необходимо длительное время поработать с мелкими деталями.

Чтобы сделать привлекательную прическу, необходимо ознакомиться с принципами работы. Существует плетение с различным количеством прядей.

Плетение африканских косичек часть 1

Прически на основе кос

Из кос можно сделать прекрасную прическу, но для этого нужно правильно ее укладывать. В конце саму укладку нужно зафиксировать. С тонкими волосами создать прическу будет сложнее. Для этого потребуется дополнительно создать объем.

Чтобы создать самой себе отличную прическу, необходимо предварительно помыть волосы. Затем их следует собрать вместе, и можно начинать плетение с внутренней стороны. В процессе можно добавлять немного искусственных прядей. В итоге получится отличный объем, что позволит создать любую прическу.

Искусственные пряди можно использовать для создания прически «Коса-шапочка». Сначала нужно разделить волосы на макушке, после чего следует с центральной части начинать плетение. Затем необходимо взять маленькую прядь с боковой части, после чего вплести ее в основную прическу. С использованием этих простых правил можно создавать прически из кос. Кончики локонов нужно спрятать и заколоть шпильками.

Себе получится сделать прекрасную прическу «Коса-змейка». Приступать к работе следует с висков. Сначала плетется обычная коса, но в процессе добавляется по маленькой пряди с боковых сторон.

Прическа «Змеиный кубок» основана на большом количестве косичек, которые собирают в хвост. Парикмахеры рекомендуют выполнять закрепление кончиков невидимками, благодаря чему прическа будет иметь законченный вид.

Другой вариант прически – «Корзиночка», которая состоит из простых африканских кос. Закрепить ее помогут заколки-крабы. Кончики следует спрятать внутрь. Прическу можно выполнить самостоятельно.

Праздничная прическа на основе французских кос.

Прическа на основе косичек

ВЕЧЕРНЯЯ ПРИЧЕСКА НА ОСНОВЕ ТРЕХ КОС. Николай Русу. парикмахер тв

Широкая псевдокоса | Авторские причёски | Лена Роговая | Hairstyles by REM | Copyright ©

Особенности плетения кос разной длины

Считается, что короткие локоны не позволяют создавать разные виды кос. Такие прически отлично получаются, если длина прядей достигает нижней части уха. Обладательницам стрижки «Боб» тоже можно обновить прическу косой. Необходимо отделить прядь, а затем создать классическое плетение.

Когда выполнено первое плетение, нужно подобрать новую прядь, а верхнюю – отпустить. Затем нужно продолжать работу таким же способом. Для коротких волос доступно создание «французского» плетения. Лучший вариант – начало работы со лба. Затем должна создаваться классическая коса. После этого нужно левую прядь расположить в центральной части. К ней прибавляется прядь с правой стороны. Такая же работа выполняется с правой прядью. Плетение выполнять нужно до тех пор, пока позволяет длина волос.

Секреты плетения кос.

Особенности украшения

Из любого способа плетения появляется отличная прическа. В качестве дополнения потребуется использование оригинального украшения. Прекрасно будет смотреться коса, в которую вплетена атласная лента. Искусственные пряди тоже украшают образ, к тому же с ними можно создать дополнительный объем.

Для свадеб и праздничных вечеров используются цветы, которые могут быть как живыми, так и искусственными. Обновить прическу можно оригинальной резинкой или заколкой. Важно только использовать все аксессуары в меру, чтобы образ выглядел гармонично.

6 ИДЕЙ КАК МОЖНО ИСПОЛЬЗОВАТЬ ЗАКОЛКУ БАНТ | MAKEUPKATY

Средства для укладки прически

Как и любая другая прическа, коса нуждается в укладке. Для этого используется несколько средств.

• Гель применяется для создания прочности прядей. Эта косметика позволяет создать эффект мокрых волос. При выборе средства нужно учитывать его назначение, ведь многие гели включают солнцезащитные фильтры и прочие компоненты.
• Спрей используется для получения объема. После его использования локоны становятся легкими и послушными. Встречается косметика этого вида с лечебным эффектом.
• Крем слабо фиксирует прическу. Он обладает защитными свойствами, а также хорошо увлажняет локоны. После использования пряди становятся крепкими и блестящими, и поэтому крем используется для ослабленных волос.

Чтобы прическа всегда выглядела привлекательной, необходим постоянный уход за волосами. Они должны получать все необходимые вещества вместе с масками, шампунями и другой косметикой. Только тогда с их помощью будут получаться оригинальные прически, начиная от простых, заканчивая праздничными, необычными.

Мой уход за волосами. Любимые продукты/средства для укладки волос

Плетение кос в центрах красоты OLA

Плетение кос у мастеров центров OLA  — это всегда полет фантазии и неисчерпаемое творчество. Наши стилисты имеют в арсенале множество вариантов плетения для каждого типа волос, учитывают пожелания клиентов. Благодаря их таланту, а также современным укладочным средствам и украшениям вы сможете насладиться эксклюзивной прической.

Плетение кос не занимает много времени, но всегда выглядит изысканно и интересно. Красивая коса будет уместной и на вечеринке, и на официальном мероприятии, и на важном свидании, на отдыхе и дома — одним словом. Такая прическа актуальна во все времена, смотрится романтично, раскошно. Представители прекрасного пола все чаще заказывают плетение кос, а мы с радостью откликаемся на их пожелания и предлагаем действительно большое разнообразие вариантов плетения.

Разновидности кос

В зависимости от технологии плетения все косы можно условно поделить на 3 большие группы: 

• колосок;
• круговое плетение;
• французская коса.

На базе этих трех разновидностей можно придумать самые разнообразные фантазийные композиции.

Круговое плетение

Одна из самых оригинальных причесок — это круговое плетение. Такое украшение могут позволить себе только обладательницы средних и длинных волос. Суть состоит в том, что мастер будет плести обычную косу или ее вариации по всей окружности головы. В результате получается своеобразная «корона», которую дополнительно можно украсить бусинами, цветами, лентами или другими декоративными элементами.

Техника кругового плетения достаточно сложна в исполнении, однако профессионалы наших центров смогут аккуратно выполнить ее и привнести свои оригинальные дополнения. Такая прическа подчеркивает красоту шеи и плеч, является неотъемлемым атрибутом ретро-образа.

Колосок

Больше всего вариаций причесок можно сделать на основе классического колоска. Особенность плетения состоит в том, что на теменной зоне отделяются три пряди, которые впоследствии сплетаются по направлению вниз (или в стороны — в зависимости от пожеланий). В результате этого получается красивая и ровная коса.

Обычный колосок умеет плести практически каждая девушка еще с детства. А различные его разновидности — косые, двойные, поперечные колоски — поддаются только рукам профессионалов.  

Красивый колосок украшает любую женщину, подчеркивает овал лица, придает образу невинность и элегантность. Это отличная прическа для жаркого дня, когда нужно усмирить непослушные волосы и чувствовать себя комфортно. Впрочем, на базе колоска можно создать самые шикарные композиции — даже невесты для своей свадебной прически часто выбирают модельные косы. Такое плетение станет настоящим шедевром, если его доверить профессионалу.

Французская коса

Этот вид косы чем-то напоминает колосок. Плетение также начинается с захватывания прядей на теменной зоне, однако по ходу выполнения мастер из оставшихся волос постепенно добавляет пряди, формируя новые «ручейки». Вначале прическа захватывает часть шевелюры, затем плавно нужно вплести в нее все волосы. Французская коса, как и любые другие разновидности косы, может проходить по центру головы, сбоку или иметь зигзагообразную форму.

Одна из самых популярных разновидностей французской комы — «полуколосок». Ее суть состоит в том, что дополнительные пряди берутся только с одной стороны, а волосы на противоположной стороне остаются свободными либо собираются в пучок.  Такая прическа придает волосам визуальный объем, создает нежный и романтичный образ.

Самый интересный вариант французской косы — так называемый «водопад». Такое плетение начинает с нижней части головы либо со лба (разновидность «венок»). При этом после добавления каждой новой пряди предыдущая часть волос отпускается вниз, свободно падая на плечи. Так получается композиция из водопада распущенных волос и оригинального плетения. Посетители обычно предпочитают делать такую прическу для торжественных случаев.

Плетение волос в центрах OLA

Услуги по плетению волос в Санкт-Петербурге предоставляют многие центры, однако, есть мало мастеров, которые действительно виртуозно владеют данной техникой. Плетение кос в OLA  возможно не только на длинных волосах. Современные парикмахерские технологии позволяют нарастить пряди и создать эффектную прическу из кос. 

Считаем, что красоты плетение волос — это настоящее искусство. Наши стилисты владеют множеством технологий плетения и постоянно повышают свое мастерство. Последние тенденции в создании причесок из кос и нетленная классика, сдержанность и оригинальный, дерзкий подход – пожелания обязательно будут учтены и воплощены в новой прическе.

цены, отзывы. Выбирайте лучшего специалиста на «Крэйс-Мастерс»

парикмахеры договорная

причёски договорная

плетение кос 200 ₽

объёмная коса 200 ₽

коса водопад 300 ₽

коса дракончик 200 ₽

коса из резинок 300 ₽

косы с лентами 200 ₽

круговая коса 300 ₽

причёски на выпускной 1 000 — 2 000 ₽

детские причёски 300 — 700 ₽

причёски для фотосессии 1 000 ₽

греческая коса 1 200 ₽

афропричёски 1 500 — 2 000 ₽

афро-кудри договорная

Плетение косичек, кос салон красоты Помада (Спб)

Косы и косички снова в моде! Разнообразие форм и способов плетение косичек салон красоты поражает воображение даже знатока традиционной русской прически.

Чем же можно объяснить триумфальное возвращение плетение косичек?

Здесь надо вспомнить, что заплетенную косу по русским обычаям полагалось носить молодым незамужним девушкам! Тугая длинная коса отождествлялась с красотой и физическим здоровьем, которые, опять таки, присущи цветущей юности.
В сознании современных людей коса – непременный атрибут восхитительной красоты героинь народных сказок, деревенской жизни, детства.
Ну, и конечно, коса самый простой, быстрый и удобный способ привести в порядок волосы. Если не охота мыть голову, если мешают длинные непослушные пряди, надоел растрепанный вид — коса, идеальное решение!
И еще, коса универсальное средство скрыть некоторые недостатки и приукрасить достоинства. Например, если, густые непослушные волосы заплести в тугую аккуратную косу, это придаст образу элегантный, ухоженный и оригинальный вид без чопорности. А негустые, заплетенные не туго и немного распушенные волосы, будут казаться густыми и добавят их обладательнице приветливости и кокетства.

Именно такие свободно заплетенные и немного «растрепанные» косы сегодня пользуются особой популярностью. Ведь они ассоциируются с молодостью, непосредственностью и естественной красотой.

Не всякую косу так уж просто заплести самостоятельно. Как непросто выбрать тип косички, который подойдет именно Вам. И в этом Вам с удовольствием помогут мастера плетение кос салона красоты «Помады».

Несколько основных видов косичек, которые выполняются в нашем салоне:

Нельзя не заметить, что сегодня плетение косичек спб становятся также частью сложных ансамблей вечерних и свадебных причесок, привнося в них особую свежесть и женственность.

Стоимость плетения (сколько стоит плетение кос в салоне):

• Простая косичка техника плетения «вовнутрь» – 300 р.
• Сложные декоративные косички техника плетения «наружу» – 450 р.
• Сложные косички в составе вечерней или свадебной прически от 900 р.

Р.S. Косы до недавнего времени были преданы забвению. Да и сегодня, они пока редкий, но смелый и свежий эксперимент. Торопитесь, у Вас еще есть время выглядеть оригинально, заплетая косы! Салон плетения косичек Помада.

Плетение кос с цветными канекалонами

Тренд 2017 года — плетение кос с цветными канекалонами (боксерские, французские косы, брейды) — 1000р

Канекалоны остаются у вас и вы можете использовать их несколько раз.

Плетение со своими канекалонами — 500р.

Брейды – название прически, которая состоит из туго заплетенных косичек на голове. Количество таких элементов может быть от 2 до 2000. Это зависит от длины шевелюры. В текущем году наибольшей популярностью пользуются косы с канекалоном разных оттенков. Для изящного эффекта их должно быть около 6 штук в прическе. Девушки, желающие изменить свой образ, могут обратиться к стилистам салона красоты «Шоколадка», где такая причёска делается быстро и качественно и недорого.

Особенности боксерских кос с канекалоном

Первой такую прическу примерила Ким Кардашьян, а потом с ней на светских вечеринках появились Кайли Дженнер, Кети Перри и Дженифер Лопес. Принцип такой технологии прост – короткие косы следует заплетать большим количеством косичек, чтобы они лучше держались. Разобраться со всеми нюансами прически помогут стилисты, они расскажут о принципах ухода за боксерскими косами и других важных деталях.

Наша парикмахерская предлагает такие виды брейдов:

• прямые;
• геометрические;
• восьмерки и волны;
• с применением канекалона, зизи, пони и других искусственных материалов.

Такая прическа держится в среднем около недели, чтобы продлить ей жизнь придется спать в бандане или платке.

Плюсы прически

Плетение кос с канекалонами пользуется популярностью, поскольку:

1. Это стильно, актуально и удобно. Прическу можно делать для получения креативных фотографий и оригинального портфолио.
2. Волосы можно надежно собрать перед поездкой или длительным путешествием.
3. Канекалон применяется по несколько раз, что существенно экономит деньги.
4. Прическа позволяет удлинить волосы без наращивания за счет добавления прядей из искусственного материала.

Если делать боксерские косы в нашем салоне и заранее купить канекалон, то можно получить 50% скидку. Цены на услуги в нашем салоне порадуют каждую представительницу прекрасного пола.

Стилисты рекомендуют

Африканские косички являются долговременной укладкой, поэтому доверить ее лучше профессионалам. Прическа, сделанная в салоне красоты, будет держаться максимально долго. Это очень удобный вариант для лета, ведь голова дольше остается чистой. Для такой прически нельзя использовать различные маски, бальзамы, кондиционеры и несмываемые сыворотки. Следует применять обычные шампуни, которые нужно наносить на кожу головы и корни волос.

Салон красоты «Шоколадка» сделает каждой женщине оригинальные брейды, которые подчеркнут ее стиль и привлекательность.

Профессиональный парикмахерский салон, предлагающий плетение волос в Нью-Йорке, NY, 10027

Хотите, чтобы вас заметили? Вы заинтересованы в уникальной прическе? Наш профессиональный салон по плетению кос в Нью-Йорке, штат Нью-Йорк, а также в других областях, которые мы обслуживаем , может предоставить вам идеальный вид, который воссоздает ваш стиль во что-то, что подчеркивает вашу естественную красоту.

Услуги, которые мы предоставляем

Rama Beauty and African Hair Braiding — это африканский салон по плетению косичек, который предлагает своим клиентам множество различных стилей.Мы можем изменить вашу внешность, заплетая ваши волосы разными способами в зависимости от ваших предпочтений. Мы предлагаем плетение косичек в косичках, косичках и французских косичках. Мы также можем уложить ваши волосы по вашему желанию. Наша страница услуг может рассказать вам больше о том, что мы можем предложить нашим клиентам.

Как мы можем помочь

Косы

существуют уже много лет, и в последнее время они стали популярным стилем, так как за ними легко ухаживать, и они долговечны.Наши африканские стили для плетения волос помогут вам не тратить время на ежедневную укладку собственных волос. Это способ по-новому взглянуть и выразить свою индивидуальность. Заплетение волос в косу также помогает защитить кончики, что способствует здоровому росту гривы.

Доверьтесь профессионалам плетения

Мы являемся популярной африканской студией по плетению кос в Нью-Йорке, штат Нью-Йорк, уже довольно долгое время, так как мы предлагаем множество различных вариантов плетения кос и причесок для наших клиентов.Мы можем заплести ваши волосы в такую ​​прическу, которая подчеркнет вашу индивидуальность и подчеркнет вашу индивидуальность. Наши профессионалы обладают многолетним опытом, и мы всегда в курсе последних тенденций и стилей, чтобы лучше обслуживать наших клиентов.

Если вы ищете профессионального плетёщика для волос, позвоните сегодня в Rama Beauty и African Hair Braiding!

Магдалена Плетение африканских волос

Протокол настройки плетения волос Магдалены, принятие мер предосторожности из-за COVID-19

По мере роста пандемии коронавируса в США местные предприятия видят последствия и закрываются.Но парикмахерские все еще открыты и все еще работают над созданием безопасного убежища от стресса, вызванного вирусом. Как и многие другие малые предприятия, плетение волос в Атланте ощущает влияние коронавируса. Плетение волос В Атланте и сотрудники принимают все возможные меры предосторожности, как в кресле стилиста, так и вне его. В качестве меры предосторожности каждый должен заполнить форму, подробно описав историю поездок за последний месяц. Стилисты носят перчатки-маски, вход в магазин все еще разрешен, часы работы магазина / магазина не изменились, покупатель рекомендовал записаться на прием, чтобы ограничить количество людей в магазине одновременно.

Magdalena Hair Braiding цель — сделать так, чтобы наши клиенты приходили и уходили довольными. Мы заботимся о том, чтобы листья наших клиентов всегда выглядели наилучшим образом. Плетение подходит для любой расы. Прошли те времена, когда косы были только подписью афроамериканцев. Теперь они для всех — белых, азиатов и латиноамериканцев. Приходите и испытайте наши умелые руки творчества, и вы будете рады, что сделали это.

Экономия .. . Мы заботимся о кармане наших клиентов, поэтому создали план сбережений.Качественные косы по нашим доступным ценам может позволить себе каждый. Ознакомьтесь с нашим планом сбережений, и вы будете рады, что сделали это. Почему бы тебе не зайти, чтобы узнать о нас больше? Увидимся там! Мы к вашим услугам.

Magdalena Hair Braiding постоянно развивается. Мы предлагаем нашим клиентам самые модные прически или просто купоны на скидку при их следующем посещении. У наших клиентов есть возможность с помощью нескольких щелчков мышью найти ближайший к ним салон или салон красоты, предлагающий желаемые им услуги.Времена всегда меняются, и с ними Magdalena Hair Braiding постоянно добавляет новейшие стили и техники в свой обширный репертуар. Но есть и стили, которые никогда не выйдут из моды. Независимо от того, является ли ваш образ классическим или современным, Magdalena Hair Braiding позаботится о том, чтобы создать каждый стиль именно по вашему вкусу. Наши сотрудники также постоянно используют новейшие технологии. Какая бы новая тенденция ни охватила нацию, она обязательно будет доступна вам, когда вы посетите Magdalena Hair Braiding.

Если пришло время отрастить волосы, и вы оказались на промежуточном этапе, Magdalena Hair Braiding предложит вам решение.Наши сотрудники позаботятся о том, чтобы эта сцена не выглядела как неловкая остановка на пути к новому образу. Выберите один из наших многочисленных стилей, и мы позаботимся о том, чтобы никто не догадался, что вы находитесь в промежуточной фазе.

МЫ ДОСТУПНЫ ДЛЯ РАННЕГО И ПОЗДНЕГО БРОНИРОВАНИЯ
Позвоните сейчас, чтобы записаться на прием: 678.559.6665

Плетение африканских волос в Роли, штат Северная Каролина | Салон плетения волос

Предлагает лучшие африканские косы для волос в Роли, Северная Каролина, и окрестностях.Подчеркните и подчеркните свою врожденную красоту с помощью широкого набора великолепных африканских стилей косичек от La Reine’s African Hair Braiding, включая завитки, косы, плетения, косички и многое другое. Также доступно африканское плетение волос для детей.

Ни один другой африканский салон по плетению кос в районе Роли не предлагает такого уровня профессионального и красивого плетения африканских волос, как африканское плетение волос La Reine. Мы предоставляем 10 стульев для плетения, в том числе стул для плетения в отдельной кабине для тех, кто предпочитает уединение, пока плетение плетется.Компания La Reine African Hair Braiding, основанная в 2016 году, является новой, чистой и профессиональной во всех отношениях.

La Reine сделала более 1000 африканских косичек за более чем 10 лет и имеет сотни очень довольных клиентов. Приходите сегодня в La Reine African Hair Braiding в Найтдейле, чтобы заплести волосы!

Плетение африканских волос Raleigh

Отель La Reine African Hair Braiding расположен в Найтдейле, Северная Каролина, недалеко от 540, всего в нескольких минутах от Роли. Где бы вы ни жили в районе Роли, вы не разочаруетесь, заплетая здесь волосы.Ваше пребывание в La Reine будет комфортным, расслабленным и приятным. Мы предоставляем бесплатный Wi-Fi, кабельное телевидение на 2 телевизорах с большим экраном и бесплатные напитки. Когда вы приходите в La Reine African Hair Braiding, с вами обращаются как с королевской семьей, и вы уезжаете, чувствуя себя королевской семьей.

Доступные типы африканской укладки и плетения волос:

• Плетеная коробка
• Коробка косы Боб
• Коробка косичек Pixie
• Корнроуза
• Вязание крючком
• Пушистый Твист
• Африканская коса из Ганы
• Богиня
• Гаванна Твист
• Извращенный Твист
• Ирокез
• Нубийский Твист
• Сенегальский твист
• Пружина Twist
• переплетений
• плетение невидимое
• плетений — Micro

Люди со всего района Роли едут в La Reine African Hair Braiding, чтобы заплести свои волосы.Мы предлагаем первоклассные плетеные косы, которые выглядят великолепно, держатся дольше и привлекают внимание. Люди будут хвалить вас за плетение кос и спрашивать, где вы это сделали. Независимо от того, нужна ли вам новая плетеная коса для особого случая или вы просто чувствуете потребность в новом «ду», вы не будете разочарованы после посещения магазина африканских косичек La Reine.

Другие африканские парикмахерские услуги:

• Уход за волосами
• Расплетать косы и плетения
• Обработка горячим маслом
• Шампунь для стирки
• Глубокое кондиционирование
• Утюг
• Инструкция по уходу за тесьмой

Плетение африканских волос для детей

La Reine African Hair Braiding с гордостью подходит для детей, которым нужна африканская прическа.У нас есть два стула, специально предназначенные для детей, чтобы помочь им насладиться пребыванием в нашей парикмахерской и сделать заплетение косичек еще удобнее.

Для нас важно, чтобы дети получали удовольствие от занятий по плетению африканских волос La Reine, когда им заплетают волосы. Некоторые родители берут с собой ребенка, чтобы заплести им волосы одновременно.

Если вам нужно заплести волосы, приходите в La Reine Hair Braiding в Найтдейле, Северная Каролина.

Африканский салон для плетения волос Мато

Родившаяся в Кот-д’Ивуаре, Западная Африка, Рамата, которую ласково называли «Мато», в восемь лет стремилась воплотить американскую мечту, когда научилась заплетать волосы.Живя со старшим братом своего отца, Мато стала очень хорошо плести косы и усовершенствовала это искусство в 14 лет. Ее дядя постоянно говорил ей, что плетение кос не дает светлого будущего, но в последующие годы Мато смог это сделать. поддержать всю ее семью.

Вскоре после этого она стала мастером по плетению волос номер один в своем сообществе. Позже ее дядя извинился и сказал ей, как гордился ею. В последующие годы Мато начала расширять свой кругозор с желанием стать идеальной деловой женщиной.Она начала инвестировать в одежду и продавать ее. Она побывала в Нигерии, Гане, Буркине и Ломе, импортируя и экспортируя товары для финансового благополучия, продолжая заботиться о своей семье. Она часто задавалась вопросом, каково было бы жить в стране с капиталистической классовой структурой, где небо было бы пределом, если бы вы усердно работали для этого. Тогда ее мечтой было приехать в Америку.

В 1996 году Матоу получила визу и поехала в Филадельфию, штат Пенсильвания, к друзьям.Она воочию убедилась, что ее мечты могут стать реальностью, и решила остаться. Ей не потребовалось много времени, чтобы адаптироваться к культуре и выучить язык, когда она начала заплетать волосы в магазине африканских косичек Массанго в районе Джермантаун города. У Мато появился собственный репертуар клиентов, которые убедили ее, что она может добиться большего в одиночку. Она начала заплетать волосы в своей квартире и купила флаеры в местном копировальном магазине в Джермантауне. Раздавая листовки и из уст в уста, Мато стал сенсацией плетения волос.Пришло время расправить крылья. Она открыла ресторан Matou’s African Hair Braiding на авеню Чу и Челтен, а остальное уже история. Мато гордится собой и своим стилистом не только красивыми и разнообразными стилями, но и качественной работой. Несмотря на то, что бизнес является конкурентоспособным, девиз Мато звучит так: «Нехорошо сосредотачиваться на лучшей цене, самое важное — это лучшие результаты».

Плетение в Мэриленде

Anyonic плетение в оптических решетках

Абстрактные

Топологические квантовые состояния материи, как абелевы, так и неабелевы, характеризуются возбуждениями, волновые функции которых претерпевают нетривиальные статистические преобразования, когда одно возбуждение перемещается (скручивается) вокруг другого.Топологические квантовые вычисления предлагают использовать топологическую защиту и статистику плетения неабелевого топологического состояния для выполнения квантовых вычислений. Огромные технологические перспективы топологических квантовых вычислений дают новую мотивацию для экспериментального наблюдения топологического состояния. Здесь мы явно разрабатываем реалистичную экспериментальную схему для создания и скрепления абелевых топологических возбуждений в модели Китаева, построенной на настраиваемой робастной системе — оптической решетке холодного атома.Мы также демонстрируем, как определить ключевую особенность этих возбуждений: статистику их плетения. Наблюдение за этой статистикой прямо установило бы существование анионов, квантовых частиц, которые не являются ни фермионами, ни бозонами. В дополнение к установлению топологической материи, экспериментальная схема, которую мы разрабатываем здесь, также может быть адаптирована к неабелеву топологическому состоянию, поддерживаемому той же моделью Китаева, но в другом режиме параметров, чтобы в конечном итоге построить топологически защищенные квантовые вентили.

Квантовые компьютеры используют внутренние квантово-механические свойства материи для выполнения некоторых сложных вычислительных задач, таких как разложение на простые множители, экспоненциально быстрее, чем классические компьютеры (1). Однако квантовые вычисления, хотя и возможны в принципе, оказываются трудными, потому что квантовые исправления ошибок очень трудно выполнить, а без исправления ошибок ни один существенный вычислительный процесс, квантовый или классический, невозможен. К сожалению, устойчивость к ошибкам в схеме квантовой коррекции ошибок (2) очень мала, что приводит к необходимости очень большого количества дополнительных «физических» кубитов (квантовых битов) для каждого «логического» кубита в сложном квантовом компьютерная архитектура.В этом контексте революционной недавней разработкой является концепция топологических квантовых вычислений (3–8). Топологический квантовый компьютер надежно защищен от локальных ошибок физическим оборудованием, и в принципе не требуются какие-либо протоколы квантовой коррекции ошибок программного уровня, которые требуются для обычного квантового компьютера на основе кубитов (9–14). Топологическое состояние вещества имеет усиленные симметрии основного состояния, которых нет в затравочном гамильтониане системы. Эта улучшенная топологическая симметрия защищает основное состояние от квантовых ошибок, связанных с внешними флуктуациями, обеспечивая надежность, необходимую для отказоустойчивых квантовых вычислений.

Раннее предложение (3, 4) о топологических квантовых вычислениях изучалось в основном как глубокое математическое любопытство, поскольку считалось, что никакая физическая реализация невозможна. Все это изменилось недавно, когда были сделаны серьезные конкретные предложения (15) по изучению неабелевского топологического порядка путем манипулирования тонкими дробными квантовыми холловскими (FQH) состояниями в низкотемпературных двумерных электронных слоях в качестве начального шага к созданию топологического квантового компьютера в лаборатория.Эти предложения вызвали большой интерес в широком спектре дисциплин, включая физику, математику, информатику и, конечно же, квантовые вычисления. Несколько групп в настоящее время работают над проведением экспериментов, чтобы увидеть, возможно ли топологическое квантовое вычисление FQH даже в принципе.

Основная проблема при выполнении топологических квантовых вычислений с использованием состояний FQH заключается в том, что по существу нет экспериментальных доказательств, определяющих, являются ли фактические экспериментально наблюдаемые состояния 5/2 и 12/5 FQH неабелевыми состояниями, допускающими квантовые вычисления. .Поэтому первоначальная экспериментальная работа будет полностью направлена ​​на экспериментальную демонстрацию топологической природы этих состояний. Такая экспериментальная демонстрация сама по себе будет важна, потому что топологические квантовые состояния никогда непосредственно экспериментально не наблюдались.

В этой статье мы обсуждаем другую ситуацию, когда топологическая природа квантового состояния обеспечивается конструкцией; т.е. квантовое состояние строится как топологическое состояние. Это модельные системы, управляемые гамильтонианами, свойства которых гарантируют топологическую защиту.Наиболее известным примером этого является магнитная решетка Китаева, описанная в пионерских работах (2, 3) по топологическим квантовым вычислениям. Модель Китаева представляет собой точно решаемую решеточную модель, несущую возбуждения как с абелевой, так и с неабелевой статистикой анионного плетения, которые являются отличительными чертами топологической квантовой материи; т.е. возбуждения, которые не подчиняются обычной бозонной и фермионной статистике, но являются анионами с более сложным статистическим поведением (5), возникающими в результате плетения. Обычное определение статистики перестановок для фермионов и бозонов можно представить как наполовину оплетку одной частицы вокруг другой частицы того же вида с последующим переносом для эффективного обмена положениями двух частиц.Конечный результат — общий выигрыш в знаке плюс или минус в волновой функции для бозонов или фермионов, соответственно. Обратите внимание, что полная коса (замкнутая петля) не приводит к изменению знака. Волновая функция абелевых анионов, напротив, приобретает фазовый множитель при полной косе одного аниона вокруг другого, тогда как коса неабелевых анионов унитарно преобразует волновую функцию как вектор в конечномерном гильбертовом пространстве (5), в результате чего последовательные операции плетения некоммутативны.

Точные предложения по созданию искусственной решетки Китаева с использованием атомных оптических решеток недавно появились в литературе (16, 17).Таким образом, мы знаем, как создать решетку Китаева, и мы также знаем, что такая решетка поддерживает как абелевы, так и неабелевы топологические фазы, и в обеих фазах топологическая устойчивость гарантируется. Кроме того, недавние численные результаты (18) показывают, что слабые локальные возмущения (например, паразитное поле Зеемана или нежелательные члены взаимодействия) не разрушают топологический порядок. Однако проблема, которая осталась неясной, и то, что мы обсуждаем здесь, — это способ выполнения топологических операций стробирования, называемых в технической литературе «плетением», на такой топологической системе на основе оптической решетки с последующим обнаружением результатов. .Предлагаемая нами техника плетения, которая требует последовательных манипуляций с соседними узлами решетки, которую мы подробно прорабатываем, может быть не только реализована на предлагаемой оптической решетке Китаева, но также может быть использована в других предложениях для выполнения топологических квантовых вычислений в оптических решетках; бозонная модель, включающая расширенную модель Хаббарда (19), является одним из примеров.

Отметим, что недавно в литературе появилось предложение (20) о наблюдении абелевой энионной фазы во вращающемся конденсате Бозе – Эйнштейна (БЭК), состоящем из небольшого числа атомов.Предлагаемая система по существу представляет собой небольшую непрерывную квантовую холловскую жидкость и полностью отличается от большой дискретной системы на решетке Китаева, обсуждаемой здесь. Как мы увидим, происхождение и создание энионных возбуждений, операция плетения, обнаружение статистики и даже большой размер (∼10 ⁵ атомов) решетчатой ​​системы полностью различаются способами, образующими оптические решетки, и в частности, модель Китаева, более привлекательный кандидат для реализации и обнаружения топологической материи.

Подчеркнем, что предложенные здесь методы плетения и считывания обеспечивают необходимый первый шаг в конечном итоге к выполнению топологических квантовых вычислений в оптических решетках. Здесь мы должны четко различать квантовые вычисления с использованием абелевых и неабелевых систем. Абелева энионная система имеет два вырожденных основных состояния, которые не могут смешиваться слабым локальным внешним возмущением в том смысле, что ошибки, вызванные локальными возмущениями, экспоненциально подавляются ∼exp (- L / ξ), где L — линейный размер системы, а ξ — характерная длина, обратно пропорциональная щели возбуждения (3, 4).Таким образом, в секторе основного состояния имеется топологически защищенная система с двумя состояниями, которая на многосвязных поверхностях может дублироваться для создания массива кубитов и использоваться для топологической квантовой памяти (3, 4). Затем квантовые вычисления могут быть выполнены путем разработки обычных нетопологически защищенных вентилей с одним или двумя кубитами. С другой стороны, в неабелевой топологической фазе (кубиты здесь также топологически защищены) квантовые вентили могут быть построены просто путем сплетения одной квазичастицы вокруг другой, тем самым используя статистические эффекты этих кос.Следовательно, реализация этих вентилей невосприимчива к локальным деформациям траектории плетения, поскольку эффекты преобразований плетения являются статистическими и, следовательно, зависят только от топологии плетения. В этом смысле предполагаемые квантовые ворота бесшумны.

Недавно Иоффе et al. (21) предложил построить массивы джозефсоновских переходов для моделирования модели квантового димера на некоторых фрустрированных решетках, которые, в свою очередь, поддерживают топологические фазы и квантовые вычисления в абелевых условиях.Однако соответствующая архитектура джозефсоновского перехода для неабелевой фазы чрезвычайно сложна (22). Прелесть модели Китаева в том, что, в отличие от модели квантового димера, она может поддерживать как абелеву, так и неабелеву фазы, просто изменяя параметры оптической решетки. Оптические решетки предлагают гораздо более когерентную и настраиваемую квантовую систему, чем система джозефсоновских контактов, необходимая для реализации топологических фаз. Поэтому, имея в виду возможный топологический квантовый компьютер, построенный на неабелевой фазе, мы сосредоточим наше внимание здесь на модели оптической решетки Китаева.Наша работа здесь проясняет природу элементарных возбуждений, происхождение топологического изменения фазы, приобретаемого волновой функцией при плетении, и то, как можно экспериментально провести операцию плетения и обнаружить статистику плетения в абелевой фазе решетки Китаева, все из которых непосредственно применимы к более сложной неабелевой фазе. В неабелевой фазе, хотя точная математическая конструкция оператора плетения остается на данный момент неизвестной (А.Китаев, личное сообщение), и работа в этом направлении необходима, ясно, что на операционном уровне она включает в себя те же последовательные одноузельные манипуляции со спином, которые мы обсуждаем здесь, и поэтому лежащие в основе экспериментальные методы остаются теми же. Таким образом, мы делаем важный первый шаг к топологическим квантовым вычислениям в оптических решетках. Более того, даже простое наблюдение абелевых топологических («энионных») свойств в оптической решетке в соответствии с предложенной нами процедурой плетения и последующей схемой считывания само по себе будет прорывным достижением, поскольку энионная статистика никогда не демонстрировалась напрямую. в любой экспериментальной системе.

Модель Китаева описывает набор отдельных спинов, размещенных в вершинах двумерной сотовой решетки с пространственно анизотропным взаимодействием между соседними спинами. Гамильтониан дается формулой (4):

где J
_α — параметры взаимодействия, а σ _j ^α — матрицы Паули в узле j , для α = x, y, z. Обычно соседние спины в моделях Гейзенберга взаимодействуют изотропно, так что спин-спиновое взаимодействие не зависит от пространственного направления между соседями.В приведенной выше модели, однако, соседние вращения вдоль звеньев, направленные в разные стороны (см. Рис. 1).
a ) по-разному взаимодействуют. Эта модель содержит сохраняющиеся величины, позволяющие получить точное решение как для основного, так и для возбужденного состояний. Два различных режима, определяемых исключительно параметрами взаимодействия, несут возбуждения с абелевой или неабелевой статистикой плетения.

Инжир.1.

Создание и перемещение энионов в решетках Китаева. ( a ) Ссылки x, y и z на сотовой табличке, p , с участками, обозначенными открытыми и закрашенными кружками. ( b и c ) Горизонтальная ( b ) и вертикальная (c) пара вихрей e , созданная применением оператора вращения, σ̄ ₁ ^z = σ ₁ ^z I
₂ ( b ) и σ̄ ₁ ^y = σ ₁ ^y σ ₂ ^x к двум участкам вдоль z I ссылки, где — оператор единицы.( d и e ) Горизонтальное ( d ) и вертикальное ( e ) движение вихря e путем повторных применений σ̄ ^z ( d ) и σ̄ ^y ( e ) операторов.

Ультрахолодные атомы в оптических решетках позволяют создавать такие модели анизотропной решетки (16, 17). Не умаляя общности, остановимся на предложении в исх. 16 и представлена ​​модифицированная схема реализации для атомов ⁸⁷ Rb с немного другой конфигурацией лазера.Рассмотрим конденсат Бозе – Эйнштейна ⁸⁷ Rb, приготовленный в сверхтонком основном состоянии | ↓〉 ≡ | F = 1, м
_F = −1〉 и ограничен сотовой оптической решеткой в ​​одной двумерной ( XY ) плоскости, где F и м
_F обозначают полный угловой момент и магнитное квантовое число сверхтонкого состояния. Атомная динамика вдоль оси Z⃗ вымораживается оптическими ловушками с высокой частотой захвата (23).Два основных сверхтонких состояния | ↑〉 = | F = 2, м
_F = −2〉 и | ↓〉 ≡ | F = 1, м
_F = −1〉 определяются как эффективный спин атома. Мы применяем три пары бегущих лазерных лучей с далекой отстройкой от красного цвета (длина волны λ ₀ = 850 нм) над плоскостью XY под углом ϕ = 2arcsin (λ ₀ / λ _s 3), где λ _s = 787.6 нм — длина волны спин-зависимых лазерных лучей, описанных ниже. Проекции на плоскость XY трех пар лазеров расположены по углам ± π / 6 и π / 2 соответственно. Эти мешающие лазерные лучи образуют бегущую волну в направлении Z⃗ , но независимую от спина сотовую оптическую решетчатую структуру с шагом решетки a = λ _s /3 в плоскости XY . Потенциальный барьер между соседними атомами в сотовой решетке адиабатически увеличивается примерно до В
₀ = 14 E
_R для получения состояния изолятора Мотта с одним атомом на узел решетки (24, 25), где E
_R = ч
² /2 м λ ₀ ² — энергия отдачи для атомов Rb.

В этой сотовой решетке мы можем спроектировать анизотропные спин-спиновые взаимодействия J
_v σ _i ^v σ _j ^v в уравнении. 1
с использованием дополнительных спин-зависимых лазерных лучей стоячей волны в плоскости XY . При правильно подобранных конфигурациях лазеров (16) спин-зависимый потенциал V
_σ ^v = V
₊ ^v | +〉 _v 〈+ | + V
_— ^v | -〉 _v 〈- | (пространственно изменяющиеся части здесь опущены) по разным направлениям туннелирования v = x , y , z , где | ±〉 _v — собственные состояния соответствующего оператора Паули σ ^v .Настраиваем В
₊ ^v и V
_— ^v , чтобы атомы могли туннелировать со скоростью t
_{+ v} , только когда он находится в собственном состоянии | +〉 _v , что дает эффективное спин-спиновое обменное взаимодействие J
_v σ _i ^v σ _j ^v с силой взаимодействия J
_v = — t
_{+ v} ² / U .Здесь U — энергия взаимодействия атомов на месте.

Для простоты ниже мы покажем, как генерировать спин-спиновое взаимодействие J
_z σ _i ^z σ _j ^z в гамильтониане (уравнение 1
), хотя другие члены спин-спинового взаимодействия могут быть созданы с использованием аналогичной процедуры (16). Лазерный луч стоячей волны, используемый для создания спин-зависимого туннелирования, проходит вдоль направления z -link и имеет отстройку Δ ₀ ≈ −2π × 3600 ГГц до 5 ² P
_3/2 состояние (соответствует длине волны λ _с = 787.6 нм). Этот лазерный луч формирует потенциал расстройки синего цвета для атомов со спином | ↑〉, но потенциал расстройки красного цвета для атомов | ↓〉. Например, при правильно подобранной интенсивности лазера спин-зависимый потенциальный барьер может быть установлен как V ̄
_↓ = 8 E
_R и V̄
_↑ = −4 E
_R , который в сочетании со спин-независимым решеточным потенциальным барьером V
₀ = 14 E
_R , дают полный эффективный спин-зависимый потенциальный барьер решетки Ṽ
_↓ = 22 E
_R и Ṽ
_↑ = 10 E
_R для соседних атомов в сотовой решетке.Следовательно, скорости туннелирования для двух спиновых состояний удовлетворяют t
_↑ / т
_↓ ≫ 1, который, как показано в исх. 16, приводит к спин-спиновому взаимодействию J
_z σ _i ^z σ _j ^z с J
_z ≈ t
_↑ ² / U .Для ⁸⁷ атомов Rb оценим временной масштаб спин-спинового взаимодействия ч / Дж
_z ≈10 мс. Спин-зависимая решетка адиабатически нарастает, и атомы в оптических решетках следуют изменяющемуся во времени гамильтониану и достигают конечного основного состояния | ψ _g 〉 модели Китаева, что является отправной точкой для нашего анализа. Тщательно настраивая зависящую от спина глубину решетки в разных направлениях, можно в принципе получить доступ ко всем фазам модели Китаева.

Кратко обсудим две технические проблемы, связанные с этой схемой: спонтанное излучение и конечные температуры. Из-за большой отстройки спин-зависимых лазеров скорость спонтанного излучения атомов подавлена ​​и может быть оценена как 2Γ | V̄
_↑ | / ħ | Δ ₀ | ≈ 0.3 с ⁻¹ , где Γ ≈ 2π × 6 МГц — скорость распада возбужденного сверхтонкого состояния. Эта скорость распада достаточна для приготовления начальных основных состояний, а также для многих спиновых операций.Кроме того, температура системы должна быть намного ниже силы спин-спинового взаимодействия T ≪ J
_z / k
_B ≈ 1 нК, что предъявляет жесткие требования к экспериментам. Более высокие температуры вызовут избыток нежелательных возбуждений в системе.

Как мы можем создавать возбуждения, имея возможность спроектировать основное состояние вышеприведенной модели? Далее мы рассмотрим предел, определяющий абелеву фазу, J
_z ≫ J
_x , J
_y , как концептуальный первый шаг к реализации нетривиальной статистики плетения.В корпусе J
_x = Дж
_y = 0, низкоэнергетическое гильбертово пространство покрыто выровненными парами z связей (↑↑ или ↓↓) на соседних сайтах. Однако направление выравнивания (вверх или вниз) энергетически не фиксируется. Таким образом, основное состояние сильно вырождено. Делаем вырожденную теорию возмущений в J
_x и J
_y , при сохранении подпространства основного состояния исходный гамильтониан сводится к (3): H
_эфф = — Дж
_eff Σ _p W
_п , где J
_эфф = Дж
_x ² J
_y ² /16 | Дж
_z ³ | Сумма ведется по всем плакетам (шестиугольникам). H
_eff унитарно эквивалентен торическому коду (3) в терминологии топологических квантовых вычислений. Он записан в терминах оператора, связанного с решетчатыми плакетками, W
_p = σ ₁ ^x σ ₂ ^y σ ₃ ^z σ ₄ ^x 9034 9034 σ ₆ , (см. Рис.1
a ), который может иметь собственные значения +1 или -1. Вт
_p проверяет ориентацию вращения вокруг шестиугольников. Основное состояние определяется как суперпозиция всех спиновых конфигураций, сохраняющих W
_p = +1 для всех плакеток. Любая конфигурация вращения на плакете, которая нарушает это условие, определяет возбуждение и называется вихрем, заимствуя обозначение из Z
₂ калибровочная теория, в которую может быть отображена модель в этом пределе.При одновременном применении пары спиновых операторов (рис.
b и c ), по одному для каждого соседнего сайта, разделенные ссылкой z и помеченные как 1 и 2, мы принудительно устанавливаем W
_p = +1 → −1 на двух соседних плакетках, тем самым создавая пару вихревых возбуждений (вихри всегда создаются парами). Здесь необходимы два оператора спина, чтобы сохранить выравнивание спинов вдоль звеньев z , то есть подпространства основного состояния {| ↑↑〉, | ↓↓〉}.По определению, разные типы вихрей живут на разных подрешетках сотовой решетки и называются вихрями e и m (3). Здесь под решеткой понимаются чередующиеся строки решетки, и выбор подрешетки не имеет значения. Эти вихри (и их комбинации) определяют весь набор низкоэнергетических возбуждений системы.

Мы создаем вихри, применяя операцию спиновой пары к парам узлов, которая, по сути, вращает пары спинов на z звеньях: exp (- i σ̄ ^α τ), где внешнее поле применяется для время τ переориентирует оба спина.Такие операторы требуют контроля над отдельными атомами в определенных узлах. Однако неясно, как можно приложить хорошо управляемый внешний потенциал к одному узлу решетки, поскольку шаг решетки порядка длины волны лазера. Соответственно, системы на дифракционном пределе будут включать несколько узлов одновременно и, следовательно, предотвращать манипуляции со спинами отдельных атомов. Недавнее предложение (26) устанавливает простой и эффективный метод выборочного управления спиновыми состояниями отдельных атомов с использованием комбинации сфокусированных лазеров и микроволновых импульсов, что, как мы покажем, позволяет создавать вихри и управлять ими с помощью отдельных операций спина.

Как предшественник применения операций с одним спином, мы сначала адиабатически наращиваем решетку. Адиабатическое изменение глубины решетки вводит ключевое упрощение, используемое до (и после) набора операций с одной частицей. Рассмотрим адиабатический рост независимой от спина оптической решетки от начального барьера 14 E
_R до ≈25 E
_R , одновременно регулируя зависящий от спина потенциал решетки так, чтобы соотношение J
_z = 3 J
_x = 3 Дж
_y остается неизменным во время процесса.В новом потенциале решетки волновая функция основного состояния | ψ _g 〉 не изменяется, тогда как временной масштаб для спин-спиновых взаимодействий удлиняется (ħ J
_eff ⁻¹ ≫ 10 с), что означает, что изменениями спин-спиновых взаимодействий во время локальных быстрых операций (<1 мс) можно пренебречь. Как следствие, серия одноатомных операций, определяющих нашу процедуру плетения, действует мгновенно (относительно ħ J
_eff ⁻¹ ) на сильно коррелированном основном состоянии.После завершения операций спина в основном состоянии мы адиабатически уменьшаем глубину потенциала оптической решетки. Обратите внимание, что мы адиабатически увеличиваем (или уменьшаем) решетку таким образом, что это просто уменьшает (или увеличивает) общий масштаб энергии взаимодействия и не нарушает структуру спинового гамильтониана. Следовательно, такие процессы сохраняют состояние как собственное состояние гамильтониана, а адиабатический масштаб времени ограничивается возбуждениями в более высокие зоны решеток, а не силой спин-спинового взаимодействия.

Теперь обсудим схему, предназначенную для реализации набора операций однократного вращения после адиабатического нарастания. На рис. 2 мы изобразили атомный потенциал на двумерном графике в цветовой шкале в присутствии сфокусированного лазера, распространяющегося перпендикулярно плоскости сот с максимумом интенсивности в определенном узле решетки. Пространственное распределение сфокусированной лазерной интенсивности вызывает позиционно-зависимые расщепления между спиновыми состояниями | ↑〉 и | ↓〉. Для атома мишени сфокусированный лазер (σ ⁺ поляризованный) создает ловушку с красной отстройкой для спинового состояния | ↓〉 с глубиной, выбранной равной V
_↓ = −35 E
_R , но отстроенная в синий цвет ловушка для спинового состояния | ↑〉 с глубиной V
_↑ = 18 E
_R (соответствует степени 8.5 мкВт при перетяжке пучка ∼0,5 мкм). Длина волны лазера выбрана равной λ = 421 нм, что соответствует отстройке Δ ₁ = −2π × 1209 ГГц от перехода 5 ² S
_1/2 → 6 ² п
_3/2 , чтобы получить максимальное соотношение между сверхтонкими расщеплениями двух спиновых состояний и скоростью спонтанного рассеяния (26).

Инжир.2.

На двумерной плоскости показан масштабированный по цвету потенциал, видимый атомами, находящимися в сотовой решетке, но в присутствии сфокусированного лазера. Темно-синий указывает на потенциальный минимум сверхтонкого состояния со спином вниз, а темно-красный указывает на максимум. Схема сфокусированного лазера выходит из плоскости. Микроволновые импульсы управляют переходами между двумя спиновыми состояниями (, вставка ), но только для атома в центре сфокусированного луча. Атомы в местах, удаленных от центра, испытывают слабый потенциал, который удерживает сверхтонкие уровни от резонанса.

Микроволновый импульс, приложенный ко всей системе, изменит спиновое состояние целевого атома. Микроволновая частота выбрана так, чтобы она была резонансной сверхтонкому расщеплению атома мишени, на который воздействует сфокусированный лазер, но имеет расстройку, оцениваемую как ħδ ≈ 52 E
_R для нецелевых атомов. Различное вращение вращения σ ^x и σ ^y (обратите внимание, что σ ^z = i σ ^x σ ^y представляет собой комбинацию σ и σ ^y ), могут быть реализованы с использованием разных фаз ϕ = π / 2 и ϕ = 0 микроволнового импульса, где ϕ определяется через магнитное поле микроволнового излучения B ∝ cos ( k⃗ · r⃗ — ω t + ϕ) с положением целевого атома r⃗ = 0.Импульс гауссовой формы Ω ( t ) = Ω ₀ exp (−ω ₀ ² t
² ) (- т
_f ≤ т ≤ т
_f ) с параметрами ω ₀ = δ / 4 и ω ₀ t
_f = 7 (период импульса 2 t
_f = 55 мкс) используется для выполнения операций одиночного вращения.Вариации вероятностей нецелевых атомов в сверхтонких состояниях | ↑〉 и | ↓〉, вызванные микроволновым импульсом, находятся из уравнения Раби и составляют <10 ⁻² . Кроме того, перефокусировка микроволновых импульсов может использоваться для устранения фазовых изменений соседних атомов из-за импульсов Раби (26). Комбинируя оценки из критериев адиабатичности и уравнения Раби, мы находим, что операции с одним спином могут быть выполнены за ~ 200 мкс (включая нарастание и спад сфокусированного лазера, период микроволнового импульса) и вероятность спонтанного рассеяния нежелательный фотон оценивается как небольшой, 1.5 × 10 ⁻⁴ . Полная вероятность рассеяния фотона из-за сфокусированного лазера составляет ∼1 × 10 ⁻² во всем процессе плетения, который состоит из ∼60 операций с одним спином для обнаружения энионной статистики. Кроме того, вероятность спонтанного излучения из-за спин-зависимых решеток составляет ∼2 · 10 ⁻² . Сфокусированные лазеры должны быть пространственно стабилизированы, потому что смещение центра лазера от минимума потенциала оптической решетки вызывает отстройку микроволн от сверхтонкого расщепления между двумя спиновыми состояниями атома-мишени и, таким образом, снижает точность одиночного -спиновое вращение.Для небольшого смещения, 10 нм, мы оцениваем расстройку как ∼2π × 350 Гц и находим путем интегрирования уравнения Раби, что точность вращения ухудшается на 3 × 10 ^–3 .

Во время операций однократного вращения (но после адиабатического нарастания) мы поддерживаем высокую глубину решетки, что помогает в определении операций с несколькими узлами. Операции с одним вращением могут выполняться очень быстро (∼0,2 мс) по сравнению с ħ J .
_eff ^-1 , и операция двойного вращения σ̄ ^y может быть принята как две последовательные операции одиночного вращения.Хотя каждая отдельная операция σ ^y или σ ^x не сохраняет спиновое подпространство {| ↑↑〉, | ↓↓〉}, спин-спиновые взаимодействия вдоль связи z , сохраняющие спин выравнивание слабое (почти нулевое) и им можно пренебречь; следовательно, две последовательные операции отжима эквивалентны операции двойного отжима. Эта процедура позволяет создавать и оплетать вихри в специально выбранных местах. Обратите внимание, что ошибки в операциях плетения, возникающие из-за несовершенных операций с одним или двумя спинами, а также из-за воздействия на нецелевые атомы, могут быть автоматически исправлены топологическими свойствами гамильтониана.При уменьшении глубины оптической решетки гамильтониан Китаева энергетически штрафует нежелательные локальные возбуждения. Результат — распад подготовленного топологически защищенного сектора при наличии ванны. Однако ошибки утечки, вызванные спонтанно рассеянными фотонами, не корректируются автоматически, потому что атомы рассеиваются в другие сверхтонкие состояния и, таким образом, находятся за пределами топологически защищенного подпространства состояний.

После создания возбуждений нам понадобится процедура плетения, которая содержит серию операций вращения для наблюдения топологической фазы.Обсуждаемые здесь вихри e и m являются эйонами, потому что волновая функция приобретает знак минус при полной оплетке одного аромата вихря вокруг другого аромата (плетение вокруг вихря того же аромата не приводит к изменению знака). Плетение по траектории C определяется через непрерывную цепочку вращений вращения, пересекающих решетку (3): R
_C = Π _{k ∈ C} exp (- i τσ̄ _k ^{α _k} ), где направление оператора спина α _{k , определяется направлением движения.Обратите внимание, что каждое движение прогрессирует путем создания двух новых возбуждений вихря на соседних плакетках, которые уничтожают исходный вихрь на одном плакете и впоследствии создают вихрь на соседнем плакете. Такие процессы должны быть намного быстрее, чем масштаб времени ħ J
eff ⁻¹ ≫ 10 с, задаваемая энергетической щелью возбуждения, которая явно удовлетворяется в нашей схеме. рисунок 1
d и e показывают два типа перемещений, горизонтальное и вертикальное, и связанные с ними операторы вращения, которые могут быть выполнены путем применения подходящих процедур для манипулирования одиночным вращением, описанных выше.}

На рис. 3 показаны два примера процедур плетения: один вихрь и обвивается вокруг другого (рис.
a ), который не меняет знака, и один вихрь e , взятый вокруг вихря м (рис.
b ), что приводит к смене знака. Этот знак минус возникает из антикоммутационного отношения спина σ _D ^y (из пути C
_T ) и σ _D ^z (от пути C
_B ) на участке, обозначенном D на рис.3
г. Изначально две пары вихрей e создаются путем применения операций вращения σ̄ ^z (рис.
a ) в узлах решетки A и B соответственно. Левый вихрь пары на B перемещается к центру решетки по пути C
_B серией операций отжима R
_{С В} .Затем левый вихрь пары в точке A оплетается вокруг центрального вихря по траектории C
_Т . Центральный вихрь можно переместить обратно на исходное место, применив R .
_{C B} ^-1 . Теперь обе пары вихрей вернулись в исходное положение пары, где они сливаются с вакуумом посредством σ̄ ^z в точках A, и B. Потому что пути C
_B и C
_T не пересекаются ни на одном узле решетки, R
_{C B} и R
_{C T} коммутируют, и конечная волновая функция равна | ψ _f 〉 = σ̄ _A ^z σ̄ _{B
C B ^-1 R
C T R
C B σ̄ B ^z σ̄ A ^z | ψ g Следовательно, нет никакого чистого выигрыша в общем знаке минус в оплетке вихря e вокруг другого вихря e . Ситуация иная, когда вихрь e оплетен вокруг вихря м , как показано на рис.
b , где та же процедура, что и на рис.
. Здесь, однако, пути C
B и C
T , определенный через серию операторов вращения, пересекается в узле решетки D , где операторы вращения σ D ^y из R
C T и σ D ^z от R
C B оба применяются.Из-за антикоммутационного отношения σ D ^y и σ D ^z , при обмене R получается знак минус
C T и R
C B , то есть R
C T R
C B = — R
C B R
С Т .Следовательно, окончательная волновая функция равна | ψ f 〉 = — | ψ g 〉. Мы находим чистый выигрыш в виде общего знака минус в оплетке вихря и вокруг вихря м .}

Рис 3.

Аньоновые плетения в решетках Китаева. ( a ) Плетение вихря e по пути C
_T (синяя пунктирная линия), начиная с точки A , вокруг вихря e , который начался из точки B и двигался по траектории C
_B (красная пунктирная линия).Верхний вихрь и образует замкнутый контур посредством серии элементарных движений, генерируемых операторами вращения. Когда вихри и возвращаются в свои исходные положения, результирующее состояние совпадает с начальным основным состоянием ψ _g . ( b ) То же, что a , но для вихря e , оплетенного вокруг вихря м . Здесь соотношения коммутации спинов в точке D дают конечное состояние −ψ _g , что указывает на статистику эниона между e и m вихрями.

Мы подошли к важному аспекту плетения квазичастиц и связанной с ним статистики. Определяющий момент в плетении происходит в точке пересечения плетения. Понятие статистики плетения является топологически устойчивым, поскольку замкнутый контур может приобретать небольшие колебания формы из-за внешнего локального шума, но пока это замкнутый контур вокруг одного вихря м , особая точка D остается где-то на поверхности. решетка. Спиновые состояния в точке D обеспечивают наблюдаемую величину, полезную при обнаружении статистики анионного плетения.

Мы предлагаем эксперимент с интерференцией, чтобы наблюдать изменение знака, вызванное процедурой плетения. Рассмотрим два случая: вихрь e , оплетенный вокруг ничего, т. Е. Состояние вакуума, которое после полной оплетки приводит к исходному основному состоянию, | ψ _g 〉, и вихрь e , оплетенный вокруг вихрь м , который приводит к — | ψ _g 〉. Взятый по отдельности, общий знак в каждом случае нельзя непосредственно наблюдать.Мы создаем суперпозицию обоих сценариев, одновременно сплетая вихрь e вокруг вакуума и вихря м (рис.
). Мы генерируем эту суперпозицию, разделяя два вихря м вдоль горизонтального пути C
_H с последовательностью π / 2 импульсов с использованием операций R
_{C H} = Π _{k∈C H} exp (- i πσ̄ _k ^z /2), что создает наложение m обоих вихревое состояние и вакуум в силу соотношения: exp (- i πσ̄ ^{α _j} /2) = ( I — i πσ̄ ^{α _j} ) / 2.Подчеркнем, что последовательность π / 2 импульсов вдоль пути C
_H необходимо. Если сначала мы создадим суперпозицию вакуума и пары вихрей м с помощью одного импульса π / 2, а затем попытаемся оплести один вихрь через серию импульсов π, один вихрь м , вместо суперпозиции вакуума и одного м вихрь , будет перемещен в центр. Это связано с тем, что оператор плетения создает новую вихревую пару м из вакуума, которая затем плетется с помощью π-импульсов.Плетение вихря e по замкнутому контуру C
_L через R
_{C L} = Π _{k∈C L} exp (- i πσ̄ _k ^{α _k} ) закрывает нашу оплетку. Чтобы устранить вспомогательные вихри, создаваемые импульсами π / 2, мы, в качестве заключительного шага, применяем серию импульсов −π / 2 вдоль C
_Н .Рис. 4
b , без м вихрь внутри C
_L , конечная волновая функция | ψ _l 〉 = σ̄ ^z R
_{C L} σ̄ ^z | ψ _g 〉 = | ψ _g 〉, то же, что и исходное состояние. Рис. 4
a , вихрь м (в суперпозиции с вакуумом) создается с π / 2 импульсами, конечная волновая функция равна | ψ ₂ 〉 = σ̄ ^z R
_{C H} ^-1 R
_{C L} R
_{C H} σ̄ ^z | ψ _g 〉 и сильно отличается от исходного основного состояния.На перекрестке D ′ , трасса C
_H содержит операцию e
^{— i πσ̄ _{z /2}} = ( I — i σ̄ ^z ) / 2, тогда как C
_L содержит операцию — i σ̄ _D ^y , и их коммутация дает | ψ ₂ 〉 = 1/2 ( I
_{D ′} + i σ̄ _{D ′} ^z ) ² R
_{C H} ^-1 R
_{C H} σ̄ ^z R
_{C L} σ̄ ^z | ψ _g 〉 = i σ̄ _{D ‘} ^z пара вихрей м на участке D ′ (рис.4
с ). Если бы вихрь м никогда не располагался в центре петли C
_L , интерференционный эксперимент не произведет никакой сигнатуры в точке D ‘, и система вернется в свое основное состояние, | ψ _g 〉 после полной оплетки (см. Рис. 4).
б ). Следовательно, обнаружение пары вихрей м в местоположении D ‘ в эксперименте по интерференции предоставило бы конкретные свидетельства для статистики эниона.

Рис. 4.

Интерференционный эксперимент для определения статистики анионного плетения. ( a ) Схема, показывающая оплетку с замкнутым контуром вихря e , C
_L , обозначено красной пунктирной линией. Вихрь e взят вокруг состояния наложения вихря м и вакуума, помещенного в центр петли посредством серии полувращений (π / 2 импульсов) вдоль горизонтальной синей пунктирной линии, C
_Н .Точка пересечения, D ‘, несет наблюдаемую подпись энионной статистики, пару вихрей м . ( b ) То же, что a , но без центрального вихря м . ( c ) Пара вихрей м , созданная в точке пересечения D ′ .

Обнаружение наличия двух соседних вихрей (рис. 4
c ) равносильно наблюдению локальных спин-спиновых корреляторов, T
_i ^αβ = 〈ψ _i | σ _{D ′} ^α σ _F ^β два | ψ64 _{i i D атомов ′ и его сосед по z -ссылке, F , где α, β = x , y , z , i = 1,2.Обратите внимание, что для разных конечных состояний | ψ 1 〉 = | ψ g 〉 и | ψ 2 〉 = i σ̄ D ′ ^z | ψ 〉, находим T
2 ^xx = — T
1 ^xx и T
2 ^yx = — T
1 ^yx , то есть спиновые корреляторы имеют разные знаки в зависимости от наличия пары вихрей на двух соседних плакетках около D ′ (рис.4
с ). Кроме того, Т
1 ^xx и T
1 ^yx не может быть равно нулю одновременно для сильно запутанного топологически упорядоченного основного состояния, которое можно записать как | ψ g 〉 = μ ↑ | ↑↑〉 D′F | φ ↑ 〉 + μ ↓ | ↓↓〉 D′F | φ ↓ 〉. Здесь μ ↑ и μ ↓ — коэффициенты суперпозиции, а φ ↑ и φ ↓ — волновые функции атомов на всех остальных узлах и удовлетворяют условиям нормировки 〈φ ↑ | φ ↑ 〉 = 〈 φ ↓ | φ ↓ 〉 = 1.В топологически упорядоченном основном состоянии спины в сайтах D ‘ и F сильно перепутаны с другими спинами, поэтому оба µ ↑ и µ ↓ ненулевые. Для J
x = Дж
y = 0, сайты D ′ и F отделены от других сайтов и | φ ↑ 〉 = | φ ↓ 〉. Как J
x и J
y становятся ненулевыми, перекрытие 〈φ ↑ | φ ↓ 〉 начинает уменьшаться с 1, но не равно нулю для малых J
x , J
y .Подставляя | ψ g 〉 в два спиновых коррелятора, находим T
1 ^xx = 〈ψ g | σ D ′ ^x σ F ^{x φ ↑ | φ ↓ 〉 Re (μ ∗ ↑ μ ↓ ) и T
1 yx = 〈ψ g | σ D ′ y σ F x φ ↑ | φ ↓ 〉 Im (μ ∗ ↑ μ ↓ ) соответственно.Ясно, Т
1 xx = T
1 yx = 0 означает, что либо μ ↑ , либо μ ↓ должны быть равны нулю, что невозможно для топологически упорядоченного основного состояния.}}

Мы видим, что измерение смены знака в T
_i ^αβ может различать два состояния | ψ _g 〉 и i σ̄ _{D ′} ^z | ψ _{g .К сожалению, локальные спиновые корреляции могут быть измерены только локальными операциями, которые отличаются от традиционных методов построения изображения времени пролета, измеряющих коллективные эффекты всей системы (27). Здесь мы предлагаем схему для обнаружения локальных спиновых корреляций с использованием локальных операций, которая, по сути, устанавливает зонд для обнаружения присутствия отдельных пар вихрей. Прежде всего отметим, что спиновой коррелятор между атомами в двух узлах D ′ и F может быть записан как T
i ^αβ = Tr
D’F (σ D ‘ ^α σ F ^β ρ D’F ), где ρ D′F = | ψ i 〉 〈ψ i | представляет собой локальную матрицу пониженной плотности сайтов D ‘ и F , полученную путем отслеживания всех других сайтов.Это означает, что спиновые корреляционные функции могут быть измерены путем обнаружения атомов в различных базах измерения. Например, находим спиновой коррелятор T
i ^xx можно получить путем измерения вероятностей наблюдения атомов D ′ и F в базисе {| ++〉, | + -〉, | — +〉, | −− 〉} Используя соотношение T
i ^xx = P
| ++〉 + P
| −−〉 — ( P
| + -〉 + P
| — +〉 ), где | ±〉 ≡ (| ↓〉 ± | ↑〉) / 2.}

Экспериментальная схема построена и описана с использованием четырех этапов, как показано на рис. 5. ( i ) Используя операции одиночного спина со сфокусированными лазерами и микроволновыми импульсами, мы применяем π / 2-импульсы последовательно к обоим атомам D ‘ и F вдоль оси спина σ ^y для переноса атомов на новый базис (рис.
a ) ( ii ) Чтобы предотвратить сигнал флуоресценции от нецелевых атомов во время дальнейшей обработки обнаружения, мы переводим все атомы в состояние | ↓〉 = | F = 1, м
_F = −1〉 в состояние | F = 1, м
_F = 1〉 двумя π микроволновыми импульсами, тогда все атомы в состоянии | ↑〉 = | F = 2, м
_F = −2〉 переводятся в состояние | ↓〉 другим π микроволновым импульсом (рис.5
б ). ( iii ) С помощью сфокусированных лазеров мы выбираем только атомы в позициях D ‘ и F и переводим их из состояния | ↓〉 обратно в | ↑〉 (рис. 5
с ). ( iv ) Детекторный лазер, резонансный с | ↑〉 → | 3 ≡ | 5 ² P
_3/2 : F = 3, м
_F = −3〉 применяется для определения вероятности обнаружения атомов в точке | ↑〉 (соответствующей базисному состоянию | -〉) (рис.5
д ). Сигнал флуоресценции (количество рассеянных фотонов) имеет три квантованных уровня, которые соответствуют состояниям | ++〉, | — -〉, | + -〉 (или | — +〉) соответственно. Многократное повторение всего эксперимента дает вероятности P
_{| ++〉} , P
_{| −−〉} и P
_{| + -〉} + P
_{| — +〉} , и, таким образом, определяет коррелятор спина T
_i ^xx .Точно так же мы можем измерить спин-корреляционную функцию T
_i ^yx с разными базисными состояниями {| + ′ +〉, | + ′ -〉, | — ′ +〉, | −′−〉}, где | ± ′〉 = (| ↓〉 ± i | ↑〉) / 2 определяют базис атома D ′ . Единственная разница для вышеуказанных процессов в измерении T
₁ ^xx и T
₁ ^yx состоит в том, что импульс π / 2 на атоме D ‘ на этапе i проходит вдоль оси вращения σ ^x .Обсуждая эти шаги, мы применили очень общую технику, меру двухспиновой корреляционной функции, чтобы выявить наличие возбуждений плетеного состояния в определенном месте, D ‘, и, следовательно, статистику Anyonic через флуоресценцию выбранные атомы.

Рис. 5.

Серия экспериментальных шагов, используемых для измерения спин-спиновой корреляционной функции двух спинов. A указывает любой из двух спинов, тогда как C указывает все другие вращения в решетке.

Мы показали, как создавать, связывать и обнаруживать абелевы энионы в спиновой модели, определенной на сотовой оптической решетке. Предлагаемое нами наблюдение энионной статистики использует два важных предвестника, необходимых для топологических квантовых вычислений: ( i ) установление существования топологической фазы материи и ( ii ) определение процедуры плетения и считывания для выполнения соответствующим образом определенных операций элементарного логического элемента. с целью использования топологических возбуждений для квантовых вычислений.Наши методы плетения и обнаружения также могут быть использованы для генерации различных типов возбуждений, полезных для создания набора топологически защищенных квантовых вентилей с использованием неабелевых энионов, которые можно найти в модели, обсуждаемой здесь, но в другом режиме параметров или в других моделях. реализован с помощью оптических решеток.

Благодарности

Мы благодарим Алексея Китаева, Четана Наяка и Яна Б. Спилмана за полезные обсуждения. Эта работа была поддержана Управлением подрывных технологий Управления армейских исследований и Лабораторией физических наук и Национальным научным фондом.

Сноски

• ^† Кому следует направлять корреспонденцию. Электронная почта: cwzhang {at} umd.edu

• Вклад авторов: C.Z., V.W.S., S.T. и S.D.S. спланированное исследование; C.Z., V.W.S., S.T. и S.D.S. проведенное исследование; и C.Z., V.W.S., S.T. и S.D.S. написал газету.

• Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.

• © 2007 Национальная академия наук США

Профессиональное плетение африканских волос в Гарлеме, Нью-Йорк 10027

Хотите сделать специальную прическу для какого-то мероприятия? Может быть, вы пытаетесь найти надежную африканскую парикмахерскую в Гарлеме, штат Нью-Йорк? В любом случае вам стоит посетить KABA African Hair Braiding. Наша команда опытных, квалифицированных и дружелюбных парикмахеров и стилистов с радостью предоставит вам необходимые услуги.Наши цены приемлемы для этого и соседних районов, которые мы обслуживаем , и мы известны своим профессионализмом.

Если вы ищете сенегальские закрученные волосы, микрокосы, косички, косички или завивки для волос, мы подберем их все. Посетите нас сегодня! Вы поймете, почему жители Гарлема, штат Нью-Йорк, предпочитают приходить в наш салон. Обязательно ознакомьтесь с нашей страницей услуг , если вы хотите узнать больше о наших услугах по плетению волос.

Пытаетесь найти прическу, которая подчеркнет ваш характер или не требует особого ухода? Может быть, вы хотели бы завить волосы для особого события? Или вы думаете, что пора сменить внешний вид? В любом из этих случаев обязательно посетите нас в нашем африканском салоне плетения кос в Гарлеме, штат Нью-Йорк, или в других местах, которые мы обслуживаем.Мы посвящаем себя нашим уважаемым клиентам, поэтому всегда выполняем наши услуги в соответствии с их требованиями и с вниманием к деталям.

Каждый африканский парикмахер в нашем салоне всегда находит время, чтобы понять ваши предпочтения, чтобы предоставить услугу, превосходящую их самые высокие ожидания. Кроме того, мы используем лучшие материалы и оборудование, доступные на рынке.